Moving-average-non-uniform-spacing

Moving-average-non-uniform-spacing

Pilihan-trading-earning-potential
Royals-trade-options
Indikator Forex-macd-histogram


Online-trading-course-dubai Omni-forex-trading-system-review Dua bollinger-band-strategy Nilai-of-stock-options-to-an-employee Online-trading-no-account-minimum Trading-systems-and-methods - + - website- (wiley-trading) -pdf

 Oleh Ed Seykota, 1999 Gesekan absen, lempeng bawah levitator akan terus mendekat dan mendekati bagian bawah meja. Pada batasnya, itu akan menjadi secangkir isap. Gesekan, bagaimanapun, menyerap momentum dan menjadi faktor pembatas yang menentukan kesenjangan ekuilibrium akhirnya. Untuk alasan ini, model levitator harus memasukkan istilah gesekan agar tercapai ekuilibrium. Teori dan data yang konklusif nampaknya relatif jarang untuk topik perhitungan gesekan kulit untuk pelat melingkar jarak dekat. Lebih jauh menyulitkan gambarnya adalah bahwa fisika gesekan udara berubah secara nyata untuk berbagai nilai bilangan Reynolds. Namun, beberapa perkiraan lebih baik daripada yang lain, jadi saya akan mengembangkan pendekatan umum. Saat cincin udara mengembang di antara piring, gaya gesekan resistif berkembang berlawanan dengan aliran udara. Bergantung pada bilangan Reynolds dari proses, gaya ini mungkin bergantung pada kecepatan, luas, viskositas, kekasaran dan tinggi cincin. Oleh karena itu, kombinasi teori dan formula diperlukan untuk mengkarakterisasi efek ini. Perhatikan udara yang bergerak di antara piring-piring itu seperti selembar kertas tipis yang meluncur di atas satu sama lain. Kemudian, viskositas dinamis mu adalah lengket interlamelit atau gesekan antara lembaran dan juga menunjukkan berapa banyak partikel fluida yang mungkin terpengaruh oleh penyimpangan pada pergerakan partikel yang berdekatan. Viskositas dinamis memiliki satuan kgm-s atau nt-sm 2 atau pa-s. Viskositas dinamis udara pada suhu 20 derajat C adalah sekitar 1,8 e-5 kgm-s dan air pada suhu yang sama sekitar 1 e-3 kgm-s. Nilai ini sebagian besar tidak bergantung pada densitas. Viskositas dinamis menghubungkan tegangan geser dengan kecepatan gradien atau laju geser lokal dUdz, per: Pertimbangkan satu lempeng daerah S bergerak ke arah yang lain dengan kecepatan U yang dipisahkan oleh fluida dengan lebar h dengan viskositas dinamis mu. Gaya F yang diperlukan untuk mempertahankan mosi adalah: Dari sini, kita dapat memperkirakan gesekan cairan yang bergerak di antara dua lempeng. Kita dapat memvisualisasikan dua sistem pelat half-width yang ditumpuk secara vertikal sehingga kedua pelat tengah ditarik melalui pelat luar. Kita juga dapat memvisualisasikan dua pelat tengah secara fungsional setara dengan gaya motif sama dengan 2 F yang mendorong cairan di pusat dua kali lebih cepat sehingga mencapai kecepatan fluida rata-rata yang diinginkan. F 2 mu S 2 U (h2) F 8 mu SU h Sekarang, area gesekan cincin hanya keliling 2 pi r kali panjang dR, jadi dF 8 mu 2 pi r dr U h dF 16 mu pi r dr Saat cincin mengembang, secara berangsur-angsur kehilangan kecepatan saat ia memperoleh area sebagai kuadrat jari-jari. Oleh karena itu, gaya resistif keseluruhan umumnya akan meningkat dengan radius. Hasil ini akan membantu menjelaskan efek resistansi kuartegatif dari levitator yang sedang beraksi. Catatan: persamaan ini hanya berlaku untuk aliran laminar. Pada bilangan Reynolds rendah dimana alirannya laminar, properti non-slip menjamin tidak ada pergerakan cairan pada permukaan disk, sehingga kekasaran disk tidak material. Viskositas kinematis nu adalah rasio viskositas terhadap densitas rho. Densitas menunjukkan inersia partikel atau kecenderungannya untuk terus bergerak terlepas dari gerakan tetangganya. Jadi kekentalan kinematik adalah rasio lengket-ke-inersia dan menunjukkan kemampuan cairan untuk menghilangkan kecepatan cairan non-seragam. Karena air sekitar seribu kali lebih padat daripada udara, udara sebenarnya sekitar lima belas kali lebih kinematis kental dari pada air, hasil yang agak berlawanan dengan intuisi. Nomor Reynolds adalah batu kunci dari banyak mekanika fluida. Hal ini menunjukkan pentingnya drag inersia secara relatif terhadap drag yang kental. Inertial drag, per Newton, adalah F rho SU 2. Angka Reynolds atau rasio inersia terhadap tarik kental adalah: Re (rho SU 2) (mu SU z) Re rho U z mu Bila bilangan Reynolds besar, fenomena inersia mendominasi Dan udara berperilaku seperti hujan es kecil. Pada bilangan Reynolds rendah, udara berperilaku lebih seperti lengket, lengket goo. Insinyur yang mengerjakan masalah aliran pipa mewakili hilangnya energi per satuan volume sebagai kepala gesekan dalam hal energi kinetik, dimana hf berada dalam satuan panjang dan g adalah percepatan gravitasi: hf rho f LD U 2 2g - in Hal ketinggian air, rho 1 tersirat dP f LD rho U 2 2 - dalam hal tekanan Untuk aliran laminar pada bilangan Reynolds rendah: Misalnya pada Re 1000, f .064. Diagram Moody secara grafis mewakili faktor gesekan sebagai fungsi bilangan Reynolds. Pada bilangan Reynolds yang rendah, ini menunjukkan hubungan 64Re. Untuk bilangan Reynolds yang lebih tinggi, diagram ini juga menggabungkan faktor kekasaran dinding. Re U z nu. Untuk penampang persegi panjang, z 4 lingkar melintang. Untuk cincin, penampang melintang adalah 2 pi r h dan kelilingnya adalah 4 pi r jadi z 2 h. Kemudian, Re 2 h U nu Untuk Re rendah kita memiliki f 64 (2 h U nu) f 32 nu (U h) Mengganti f dan z 2h ke dalam persamaan untuk tekanan gesekan dP. Kita memiliki, P 32 nu (U h) dr2 h rho U2 2 P 8 mu l U h2 Dan, karena FPA, F 8 mu l UA h2 dF 8 mu dR U (2 pi rh) h2 dF 16 mu pi r dR U H Dan ini menegaskan hasilnya pada bagian viskositas dinamis. Untuk bilangan Reynolds rendah, gesekan sebanding dengan viskositas dinamis, luas dan kecepatan dan berbanding terbalik dengan jarak tanam. Untuk bilangan Reynolds yang lebih tinggi rumus untuk faktor gesekan lebih kompleks. Saya bisa menemukan berbagai pendekatan. F 1.325 (ln ((e3.7D) (5.74Re0.9))) Regt2100 Kaszeta melalui email 1sqrt (f) (-4 log (.27eD (7Re) .9) Regt4000 Churchill di Perrys f .25log (e3.7D 7Re.9) menulis ulang Churchill f .25log (e3.7D) 5.47Re.92 Swamee-Jain, pg 212 dari Schaums F .079Re.25 untuk 4000ltRelt100000 - Blasius Diperkirakan untuk kekasaran mutlak, e untuk kaca, berkisar antara 0,0015 mm Perrys to lt 0,0003 mm di Granger Baik Kaszeta maupun Churchill sepertinya memberikan hasil yang sebanding dengan diagram Moody, mungkin karena kesalahan tipografi dalam formula atau ambiguitas dalam satuan ukuran. Persamaan Blasius hanya mendefinisikan yang lebih rendah. Batas faktor gesekan untuk aliran turbulen melalui pipa halus.Secara keseluruhan, kecocokan yang dapat digunakan diperoleh dengan menggunakan Swamee-Jain. Pentingnya friksi dalam persamaan Swamee-Jain berkembang untuk eD sekitar tahun 003. Berdasarkan perkiraan bahwa Plastik akrilik memiliki kekasaran sekitar 0,0015 mm sampai 0,0003 mm, jaraknya, D akan menjadi penting sekitar 0,5 sampai 0,1 mm. S kira-kira sesuai dengan ukuran gap yang ditentukan secara eksperimental. Singkatnya, saya menggunakan yang berikut ini dalam model: Re lt 2500: f 64Re - laminar flow 2500 lt Re lt 4000: f interpolasi dari laminar ke turbulen 4000 lt Re: f .25log (e3.7D) 5.47Re.92 - Swamee -Jain untuk aliran turbulen. Untuk bilangan Reynolds rendah lt 2500, alirannya adalah laminar dan faktor gesekannya adalah 64Re. Untuk bilangan Reynolds tinggi gt 4000 alirannya bergolak dan faktor gesekan, sesuai formula Swamee-Jain, juga terkait dengan kekasaran relatif, eD. Bagan tersebut menunjukkan eD untuk tiga kasus. Merah untuk .01, biru untuk .03 dan hijau untuk .001. Untuk nilai antara bilangan Reynolds arus dalam transisi dan penulis menggunakan interpolasi antara dua metode lainnya. Memahami Entropi Dari koin ke molekul: mengapa energi menyebar Disorder lebih mungkin daripada pesanan karena masih banyak cara untuk mencapainya. Dengan demikian, koin dan kartu cenderung menganggap konfigurasi acak saat dilempar atau dikocok, dan kaus kaki dan buku cenderung lebih tersebar di kamar remaja saat menjalani kehidupan sehari-hari. Tapi ada beberapa perbedaan penting antara sistem mekanika skala besar atau makro ini. Dan koleksi partikel sub-mikroskopis yang merupakan bahan kimia. Dalam sistem kepentingan kimia kita berhadapan dengan sejumlah besar partikel. Hal ini penting karena prediksi statistik selalu lebih akurat untuk sampel yang lebih besar. Jadi, meskipun untuk empat lemparan koin ada kemungkinan bagus (62) bahwa rasio HT akan berada di luar kisaran 0,45 - 0,55, probabilitas ini menjadi hampir nol untuk 1000 lemparan. Untuk mengekspresikan ini dengan cara yang berbeda, kemungkinan bahwa 1000 molekul gas yang bergerak secara acak dalam wadah akan didistribusikan secara bersamaan dengan cara yang cukup tidak seragam untuk menghasilkan perbedaan tekanan yang dapat dideteksi antara dua bagian dari ruang angkasa akan sangat kecil. . Jika kita meningkatkan jumlah molekul menjadi jumlah yang signifikan secara kimia (sekitar 10 20. katakanlah), maka probabilitas yang sama menjadi tidak dapat dibedakan dari nol. Begitu perubahan dimulai, proses itu berjalan spontan. Artinya, tidak ada agen eksternal (tosser, shuffler, atau teen-ager) yang dibutuhkan untuk menjaga agar proses berjalan. Selama suhu cukup tinggi untuk tumbukan yang cukup energik terjadi antara molekul reaksi dalam gas, reaksinya akan selesai dengan sendirinya setelah reaktan disatukan. Energi termal terus dipertukarkan antara partikel sistem, dan antara sistem dan sekitarnya. Tabrakan antara molekul menghasilkan pertukaran momentum (dan dengan demikian energi kinetik) di antara partikel sistem, dan (melalui tabrakan dengan dinding wadah, misalnya) dengan sekitarnya. Energi termal menyebar dengan cepat dan acak di seluruh berbagai microstates yang mudah diakses dari sistem. Tingkat dimana energi termal terdispersi di antara mikrostat ini dikenal sebagai entropi sistem. Jangan membuat kesalahan dengan menyamakan entropi dengan kelainan Kesalahan yang sangat umum ini sayangnya berhasil masuk ke dalam budaya populer: Ya, ini terjadi: kamar remaja cenderung menjadi berantakan seiring berjalannya waktu: ada lebih banyak cara untuk mencapai kekacauan yang terjadi. Transisi ini tak terelakkan bila urgensi kehidupan biasa meninggalkan sedikit kesempatan untuk berusaha menjaga segala sesuatunya tetap pada tempatnya. Tapi apa yang Anda lihat di atas tidak ada hubungannya dengan entropi Mengapa tidak Karena entropi termodinamika berasal dari perilaku statistik kumpulan molekul yang sangat besar, ini adalah properti mikroskopis yang tidak berlaku untuk sistem kuotometri seperti kaus kaki atau buku. Untuk lebih lanjut tentang ini, lihat halaman Frank Lamberts quotShuffled Cards, Messy Desks, dan Disorderly Dorm Rooms mdash Contoh entropi Increase Nonsense quot Untuk sepenuhnya menghargai ini, Anda harus ingat berbagai cara di mana energi termal disimpan dalam molekul151 maka ulasan singkat berikut ini . Bagaimana energi termal disimpan dalam molekul Bila kumpulan molekul menyerap energi panas, maka energi kinetik rata-rata akan bertambah, dan dengan demikian suhu mereka. Gerakan sebenarnya yang membentuk molekul energi kinetik terdiri dari tiga jenis: Semua molekul (bahkan yang monotonik) akan memiliki energi kinetik translasi pada semua suhu di atas nol mutlak. Dengan kata lain, semakin tinggi suhu, semakin cepat mereka bergerak. Molekul yang mengandung dua atau lebih atom juga dapat memiliki energi kinetik yang terkait dengan getaran internal seperti peregangan dan pembengkokan ikatan. Akhirnya, molekul poliatomik yang bebas melakukannya (seperti pada gas) dapat mengalihkan sebagian energi kinetik mereka ke dalam gerakan rotasi. Secara umum, semakin banyak atom dalam molekul dan semakin rumit strukturnya, semakin banyak mikrostat ini, dan semakin banyak energi yang dapat disimpannya. Untuk memahami bagaimana molekul energi kinetik didistribusikan di antara ketiga jenis gerakan ini, Anda harus mengerti bahwa pada tingkat atom dan molekuler, semua energi dikuantisasi setiap partikel memiliki keadaan diskrit energi kinetik dan mampu menerima energi panas hanya di Paket yang nilainya sesuai dengan energi dari satu atau lebih dari negara-negara ini. Larr Populasi relatif dari keadaan energi translasi, rotasi dan getaran kuantitatif dari molekul diatomik tipikal digambarkan oleh ketebalan garis dalam diagram skematik (tidak-ke-skala) ini. Shading berwarna menunjukkan energi panas total yang tersedia pada suhu yang sewenang-wenang. Angka di bagian atas menunjukkan jarak antar ruang antara tingkat yang berdekatan. Perhatikan bahwa jarak antara tingkat translasi terkuantisasi begitu kecil sehingga bisa dianggap hampir berlanjut. Ini berarti bahwa pada semua suhu, energi termal dari kumpulan molekul berada hampir secara eksklusif pada microstates translasi. Pada suhu biasa (sekitar 25 C), sebagian besar molekul berada dalam keadaan getaran dan rotasi tingkat nol mereka (sesuai dengan batang paling bawah dalam diagram.) Prevalensi keadaan getaran begitu luar biasa sehingga kita dapat secara efektif menyamakan Energi panas molekul dengan gerakan translasi saja. Jumlah cara di mana energi panas dapat didistribusikan di antara negara-negara yang diizinkan dalam kumpulan molekul mudah dihitung dari statistik sederhana. Hal yang sangat penting untuk diingat adalah bahwa jumlah diskrit diskrit yang dapat dihuni oleh jumlah energi yang sewenang-wenang bergantung pada jarak negara bagian. Sebagai contoh yang sangat sederhana, anggaplah kita memiliki dua molekul (digambarkan oleh titik-titik oranye) dalam sistem total energi panas yang tersedia ditunjukkan oleh shading kuning. Dalam sistem dengan tingkat energi yang lebih dekat, ada tiga kemungkinan microstates, sementara di tingkat yang lebih luas, hanya dua kemungkinan yang tersedia. Its sebenarnya sedikit lebih rumit dari ini, karena pertukaran molekul sederhana antara dua tingkat yang sama meningkatkan jumlah microstates. Misalkan kita memiliki sistem yang terdiri dari tiga molekul dan tiga kuanta energi untuk dibagi di antara mereka. Kita dapat memberikan semua energi kinetik ke satu molekul, dan membiarkan yang lain tidak memiliki satu sama lain, kita dapat memberi dua unit pada satu molekul dan satu unit ke unit lainnya, atau kita dapat membagikan energi secara setara dan memberi satu unit pada setiap molekul. Semua mengatakan, ada sepuluh cara yang mungkin untuk mendistribusikan tiga unit energi di antara tiga molekul identik seperti yang ditunjukkan di sini: - Masing-masing dari sepuluh kemungkinan ini merupakan microstate yang berbeda yang akan menggambarkan sistem kapan saja. Mikrostat yang memiliki distribusi energi identik di antara tingkat kuantum yang dapat diakses (dan hanya berbeda di mana molekul tertentu menempati level) dikenal sebagai konfigurasi. Karena semua microstates sama-sama probable, kemungkinan salah satu konfigurasi sebanding dengan jumlah microstates yang bisa memproduksinya. Jadi dalam sistem yang ditunjukkan di atas, konfigurasi berlabel ii akan diamati 60 dari waktu, sementara iii akan terjadi hanya 10 dari waktu. Karena jumlah molekul dan jumlah kuanta meningkat, jumlah mikrostat yang mudah diakses tumbuh dengan eksplosif jika 1000 kuanta energi dibagi oleh 1000 molekul, jumlah microstates yang ada akan menjadi sekitar 10 600 mdash sejumlah yang sangat melebihi jumlah atom. Di alam semesta yang dapat diamati Jumlah konfigurasi yang mungkin (seperti yang didefinisikan di atas) juga meningkat, namun sedemikian rupa untuk mengurangi probabilitas dari semua kecuali konfigurasi yang paling mungkin. Jadi untuk sampel gas yang cukup besar untuk dapat diamati dalam kondisi normal, hanya satu konfigurasi (distribusi energi di antara negara kuantum) yang perlu dipertimbangkan bahkan konfigurasi yang paling banyak kedua dapat diabaikan. Garis bawah . Setiap koleksi molekul yang cukup besar jumlahnya memiliki signifikansi kimia akan memiliki energi therrmal yang didistribusikan melalui sejumlah besar microstates yang tak terbayangkan. Jumlah mikrostat meningkat secara eksponensial karena lebih banyak keadaan energi (quotconfigurationsquot seperti yang didefinisikan di atas) dapat diakses karena penambahan kuanta energi (suhu yang lebih tinggi), peningkatan jumlah molekul (akibat disosiasi, misalnya). Volume sistem meningkat (yang menurunkan jarak antara keadaan energi, yang memungkinkan lebih banyak dari mereka untuk dihuni pada suhu tertentu). Perubahan Energi yang menyebar di dunia Energi dilestarikan jika Anda mengangkat buku dari meja, dan membiarkannya jatuh. , Jumlah total energi di dunia tetap tidak berubah. Semua yang telah Anda lakukan adalah memindahkannya dari bentuk penyimpanan di dalam glukosa dalam tubuh Anda ke otot Anda, dan kemudian ke buku itu (yaitu, Anda mengerjakan buku ini dengan memindahkannya ke medan gravitasi bumi. ) Setelah buku tersebut jatuh, jumlah energi yang sama ini ada sebagai energi panas (panas) di buku dan meja bagian atas. Apa yang berubah, bagaimanapun, adalah ketersediaan energi ini. Begitu energi telah menyebar ke sejumlah besar thermal microstates di benda yang hangat, probabiliy secara spontan (yaitu, secara kebetulan) menjadi tidak terdispersi pada dasarnya nol. Dengan demikian, walaupun energinya masih bertahan sampai saat ini, maka selamanya bisa di luar pemanfaatan atau pemulihan. Kedalaman kesimpulan ini diakui sekitar tahun 1900, ketika pertama kali dijelaskan pada kematian sang pembunuh di dunia. Ini mengacu pada fakta bahwa setiap proses spontan (pada dasarnya setiap perubahan yang terjadi) disertai oleh energi. Implikasi yang jelas adalah bahwa semua energi kinetik tingkat molekul akan terbagi sepenuhnya, dan tidak ada lagi yang akan terjadi. Bukan pikiran yang bahagia Mengapa gas cenderung meluas tapi tidak pernah berkontraksi Semua orang tahu bahwa gas, jika dibiarkan sendiri, akan cenderung melebar dan mengisi volume di dalamnya yang terkurung sepenuhnya dan seragam. Pada tingkat yang paling sederhana, jelas bahwa dengan lebih banyak ruang tersedia, gerakan acak dari molekul individu pasti akan menyebarkannya ke seluruh ruang angkasa. Tapi seperti yang telah disebutkan di atas, energi yang diizinkan menyatakan bahwa molekul dapat menempati berjarak lebih dekat dalam volume yang lebih besar daripada yang lebih kecil. Semakin besar volume yang tersedia untuk gas, semakin besar jumlah zat panas mikro yang dapat dikonsumsi energinya. Karena semua keadaan di dalam kisaran energi yang dapat terjangkau secara termal sama-sama memungkinkan, perluasan gas dapat dipandang sebagai konsekuensi dari kecenderungan energi panas untuk menyebar dan berbagi seluas mungkin. Setelah ini terjadi, kemungkinan bahwa pembagian energi ini akan membalikkan diri (yaitu, bahwa gas akan berkontraksi secara spontan) sangat menit agar tidak terpikirkan. Bayangkan sebuah gas awalnya dibatasi pada satu setengah kotak, seperti yang ditunjukkan pada. Kami kemudian melepaskan penghalang sehingga bisa melebar ke dalam volume penuh wadah (.) Pada keadaan tekanan rendah yang diperluas, mikrostruktur translasi yang diizinkan dari gas berjarak lebih dekat. Karena lebih banyak microstat yang mudah diakses dengan mudah oleh molekul gas daripada di dalamnya, tambahan microstate dengan cepat dihuni. Dengan kata lain, konfigurasi sistem yang sesuai dengan keadaan gas yang diperluas sangat besar kemungkinannya daripada keadaan awal (karena masih banyak lagi cara untuk mewujudkannya) probabilitas proses reverse rarr sangat kecil. Entropi pencampuran dan pengenceran Proses ekspansi yang dijelaskan di atas juga dapat dianggap sebagai sejenis quotdilutionquot. Pencampuran dan pengenceran sangat mirip dengan hal yang sama, terutama untuk gas yang mendekati perilaku ideal. Ganti kedua wadah yang ditunjukkan dalam diagram ekspansi dengan satu berisi dua macam molekul di bagian terpisah. Saat kita melepaskan penghalang, molekul quotredquot dan quotbluequot masing-masing akan melebar ke ruang yang lain. (Ingat Dalton Hukum yang mengutip gas adalah vakum pada gasquot lainnya.) Tetapi perhatikan bahwa meskipun setiap gas mengalami perluasan, keseluruhan prosesnya sesuai dengan yang kita sebut quotmixingquot. Apa yang benar untuk molekul gas dapat, pada prinsipnya, berlaku juga untuk molekul zat terlarut yang dilarutkan dalam pelarut. Namun, ingatlah bahwa sementara entalpi yang terkait dengan perluasan gas sempurna adalah dengan definisi nol, Delta Hs untuk mencampur dua cairan atau melarutkan zat terlarut dalam pelarut memiliki nilai hingga yang dapat membatasi ketidakcocokan cairan atau kelarutan. Dari zat terlarut Disayangkan, diagram disederhanakan yang kami gunakan untuk menggambarkan jumlah yang lebih besar dari microstates yang dapat diakses secara energetis dalam gas yang diperluas atau campuran gas gagal untuk menyampaikan besarnya peningkatan ini. Hanya dengan bekerja melalui matematika statistik dari proses ini (untungnya di luar lingkup Kimia tahun pertama), seseorang dapat memperoleh apresiasi terhadap besarnya probabilitas proses spontan ini. Ternyata ketika hanya satu molekul gas kedua yang dimasukkan ke dalam wadah gas lain, sejumlah besar konfigurasi baru yang tak terbayangkan tersedia. Hal ini terjadi karena molekul yang ditambahkan (ditunjukkan oleh tanda panah biru pada diagram) pada prinsipnya dapat mengganti salah satu dari yang lama (merah), masing-masing menyebabkan peningkatan microstat baru. Mengapa panas mengalir dari panas menjadi dingin J ust karena gas secara spontan mengubah volume mereka dari yang lebih kecil-ke-lebih besar148, aliran panas dari tubuh yang lebih hangat ke yang lebih dingin selalu beroperasi ke arah yang lebih baik-untuk-mendingin148 karena ini memungkinkan energi panas ke Mengisi jumlah energi mikro yang lebih besar seperti yang baru dibuat dengan membawa bahan pendingin ke dalam kontak dengan yang hangat, energi panas menjadi lebih 147diluted148. Dalam diagram skematik yang disederhanakan ini, badan kuotot kuotot kuotototot berbeda dalam jumlah mikrostat translasi yang ditempati, seperti yang ditunjukkan oleh naungan. Ketika dibawa ke kontak termal, jumlah mikrostat yang sangat banyak dibuat, seperti yang ditunjukkan oleh jarak dekat mereka di bagian paling kanan dari diagram, yang mewakili gabungan bodi dalam kesetimbangan termal. Energi termal di dua tubuh pertama mengisi mikrostat baru ini sampai tingkat tertentu (dan dengan demikian, suhu) di antara dua benda asli tersebut. Perhatikan bahwa penjelasan ini berlaku sama baiknya dengan kasus dua padatan yang dibawa ke kontak termal, atau dua pencampuran dua cairan yang memiliki suhu berbeda. Seperti yang Anda duga, peningkatan jumlah energi yang menyebar dan berbagi, dan dengan demikian entropi, sebanding dengan jumlah panas yang ditransfer. Q. Tapi ada satu faktor lain yang terlibat, dan itu adalah suhu di mana transfer terjadi. Bila kuantitas panas q masuk ke sistem pada suhu T. Tingkat pengenceran energi termal diberikan oleh Untuk memahami mengapa kita harus membagi dengan suhu, pertimbangkan efek nilai T yang sangat besar dan sangat kecil pada penyebutnya. Jika tubuh yang menerima panas awalnya pada suhu yang sangat rendah, keadaan energi panas yang relatif sedikit pada awalnya diduduki, sehingga jumlah energi yang menyebar ke keadaan kosong bisa sangat besar. Sebaliknya, jika suhu awalnya besar, lebih banyak energi panas yang sudah menyebar di dalamnya, dan penyerapan energi tambahan akan memiliki efek yang relatif kecil pada derajat gangguan termal di dalam tubuh. Reaksi kimia: mengapa konstanta kesetimbangan bergantung pada suhu Bila reaksi kimia terjadi, dua jenis perubahan yang berkaitan dengan energi panas dilibatkan: Cara energi panas dapat disimpan di dalam reaktan biasanya akan berbeda dari produk. Sebagai contoh, dalam reaksi H 2 rarr 2 H, reaktan dihidrogen memiliki keadaan energi getaran dan rotasi, sedangkan hidrogen atom dalam produk hanya memiliki keadaan translasi151 tetapi jumlah total keadaan translasi dalam dua mol H adalah dua kali lebih besar daripada Dalam satu mol H 2. Karena jaraknya yang sangat dekat, keadaan translasi adalah satu-satunya yang benar-benar dihitung pada suhu biasa, jadi kita dapat mengatakan bahwa energi panas bisa menjadi dua kali sebagai diencerkan (147spread out148) pada produk daripada di reaktan. Jika ini adalah satu-satunya faktor yang perlu dipertimbangkan, maka disosiasi dihidrogen akan selalu spontan dan molekul ini tidak akan ada. Agar disosiasi ini terjadi, bagaimanapun, sejumlah energi panas (panas) q Delta U harus diambil dari lingkungan sekitar untuk memutus ikatan H150H. Dengan kata lain, keadaan dasar (energi di mana manifold keadaan energi dimulai) lebih tinggi pada H, seperti yang ditunjukkan oleh perpindahan vertikal dari setengah kanan pada masing-masing dari keempat panel di bawah ini. Tampak di bawah ini adalah representasi skematis dari tingkat energi translasi dari dua komponen H dan H 2 dari reaksi disosiasi hidrogen. Shading menunjukkan bagaimana populasi relatif mikrostat yang ditempati bervariasi dengan suhu, menyebabkan komposisi kesetimbangan berubah sesuai dengan produk disosiasi. Kemampuan energi untuk menyebar ke dalam molekul produk dibatasi oleh ketersediaan energi panas yang cukup untuk menghasilkan molekul-molekul ini. Di sinilah suhu masuk. Pada situasi nol mutlak sangat sederhana, tidak ada enegy termal yang tersedia untuk menghasilkan disosiasi, jadi satu-satunya komponen yang hadir akan dihidrogen. Seiring dengan meningkatnya suhu, jumlah negara energi yang terpadat naik, seperti yang ditunjukkan oleh bayangan dalam diagram. Pada suhu T 1. Jumlah negara berpenduduk H 2 lebih besar dari pada 2H, jadi beberapa yang terakhir akan hadir dalam campuran kesetimbangan, namun hanya sebagai komponen minoritas. Pada beberapa suhu T 2, jumlah negara berpenduduk di dua komponen sistem reaksi akan sama, sehingga campuran kesetimbangan akan mengandung H 2 dan 1472H148 dalam jumlah yang sama yaitu, rasio mol H 2 H adalah 1: 2 . Seiring suhu naik ke T3 dan di atas, kita melihat bahwa jumlah keadaan energi yang dapat diakses secara termal dalam produk mulai melebihi reaktan, sehingga menguntungkan disosiasi. Hasilnya adalah apa yang Prinsip LeChacirctelier memprediksi: keadaan ekuilibrium untuk reaksi endotermik bergeser ke kanan pada suhu yang lebih tinggi. Empat panel berikut menggambarkan hubungan ini untuk empat kemungkinan kombinasi tanda Delta H dan Delta S. Mohon luangkan waktu untuk memahami masing-masing contoh ini, perhatikan secara khusus plot Delta H vs T untuk setiap kasus. (Meminta siswa untuk membuat dan menafsirkan salah satu plot ini untuk reaksi yang memberi nilai Delta H dan Delta S adalah pertanyaan ujian komedi di kursus tingkat universitas, jadi diperingatkan) Plot lainnya (yang dapat dengan aman diabaikan oleh non- Penggemar) mencoba untuk menggambarkan jumlah relatif microstates translasional yang dapat diakses oleh setiap sistem pada suhu rendah dan tinggi. Contoh 1: Delta H negatif, Delta S positif C (grafit) O 2 (g) rarr CO 2 (g) 916 H deg 150393 kJ 916 S deg 2.9 J K 1501 916 G deg 150394 kJ pada 298 K Reaksi pembakaran ini. Seperti kebanyakan reaksi semacam itu, spontan pada semua suhu. Perubahan entropi positif terutama disebabkan oleh massa molekul CO 2 yang lebih besar dibandingkan dengan O 2. Contoh 2: Delta H dan Delta S keduanya negatif 3 H 2 N 2 rarr 2 NH 3 (g) 916 H deg 15046.2 kJ 916 S deg 150389 JK 1501 916 G deg 15016.4 kJ pada 298 K Penurunan mol gas dalam produk Menggerakkan perubahan entropi negatif, membuat reaksi spontan hanya pada suhu rendah. Contoh 3: Delta H dan Delta S keduanya positif N 2 O 4 (g) rarr 2 NO 2 (g) 916 H deg 55.3 kJ 916 S deg 176 JK 1501 916 G deg 2.8 kJ pada 298 K Reaksi disosiasi biasanya endotermik dengan positif. Perubahan entropi, dan karena itu spontan pada suhu tinggi. Akhirnya, semua molekul terurai ke atomnya pada suhu yang cukup tinggi. Contoh 4: Delta H positif, Delta S negatif N 2 2 O 2 rarr 2 NO 2 (g) 916 H deg 33,2 kJ 916Sdeg 150249 J K 150 1 916 G deg 51,3 kJ pada 298 K Reaksi ini tidak spontan pada suhu apapun. Artinya kebalikannya selalu spontan. Tetapi karena reaksi terbalik secara kinetis terhambat, NO 2 dapat terjadi tanpa batas pada suhu biasa meskipun secara termodinamika tidak stabil. Referensi dan ucapan terima kasih Saya mengucapkan terima kasih kepada Frank Lambert karena telah meyakinkan saya (dan yang lebih penting lagi, banyak penulis buku teks) untuk menghentikan kekerasan pemuda dengan menyamakan entropi dengan quotdisorderquot. Lihat terutama artikel pengantarnya Entropy is Simple. Dan Pengajaran Entropi. Saya juga menemukan banyak inspirasi (dan gagasan untuk banyak diagram saya) dalam paperback William G. Davies Pengantar termodinamika: pendekatan non-kalkulus. Akhirnya, saya berterima kasih kepada Bob Hanson dari St. Olaf College atas komentarnya yang bermanfaat. Semua tentang entropi. Tidak benar-benar beberapa gagasan tentang ketertiban-dari-kekacauan dan kognisi Boltzmanns Dream - fisika statistik dan ruang fasa visualisasi oleh Franz Vesely (matematis) Dapatkah gravitasi mengurangi entropi Apa yang terjadi ketika gas di luar angkasa mengembun menjadi bintang Situs Maxwellian Demon - beberapa artikel tentang entropi dan Gibbs Paradox Termodinamika, Evolusi dan Penciptaan - banyak kaitan menarik yang berkaitan dengan kesalahpahaman Hukum Kedua dari situs Talk.Origins. Termodinamika Primer - bagian pada entropi, kesetimbangan termal, potensi kimia Apa itu microstate Salah satu dari banyak artikel menarik di situs Frank Lamberts. Copy 2003, 2016 oleh Stephen Lower terakhir diperbarui 2016-06-27 Untuk informasi tentang situs ini atau untuk menghubungi penulis, silakan lihat halaman muka Chem1 Virtual Textbook. Briefnya adalah sebagai berikut. Sebuah pabrik kain telah meminta Anda untuk menyelidiki kemungkinan yang terlibat dalam penggunaan laser untuk menguji kualitas produk tekstil mereka. Percobaan ini ada dalam dua bagian, yang pertama melibatkan penemuan panjang gelombang laser, yang kedua bekerja dari sini untuk menemukan pemisahan celah beberapa kain. Urutan istilah mengacu pada bintik-bintik yang dibuat oleh kisi difraksi. Urutan pertama adalah tempat pertama dari pusat, urutan kedua adalah yang kedua, dan seterusnya. Titik sentral disebut pusat terang yaitu karena pusatnya, dan terang. Secara teknis, ini adalah perintah quotzerothquot, meski istilah ini jarang digunakan. Sebelum saya bisa menguji berbagai potongan kain dengan laser yang disediakan, saya perlu mengetahui panjang gelombang laser (l). Untuk menemukan panjang gelombangnya, saya akan menggunakan pola difraksi (yang dihasilkan oleh kisi difraksi) seperti yang dijelaskan di bawah ini. Laser, ditempatkan pada jarak D dari dinding, akan menyinari cahaya monokromatiknya melalui kisi difraksi 300 baris per mm (d) pemisahan celah tengah tengah, karena itu 1300 mm). Dengan mengukur jarak x n (di mana n adalah urutan titik yang dimaksud dan x n adalah jarak dari pusat terang ke titik n). Saya dapat menemukan panjang gelombang dari persamaan berikut. D sin (tan -1 (x n membagi D)) n Untuk menemukan jarak x n. Saya akan mengukur jarak terpendek dari pusat terang ke titik dan jarak terpanjang dari pusat terang ke titik. Kesalahannya adalah perbedaan antara kedua jarak ini (alasan titik-titik di bawah ini dijelaskan di bagian teori). To increase the measuring accuracy, I will affix graph paper to the wall on which the dots are shining and then draw on to it the edges of the spots. I will then measure the distances at our convenience on the table, where I will not have the problems of rulers slipping off the wall and having to crouch to see clearly. Suitable values of D would range from 1 to 3 metres. The bigger D is, the more accurate the wavelength will be, because x will be bigger too and error will thus be reduced. However, a large spacing between the dots also means that I need a large wall on which to project them. Lasers pose a hazard if used carelessly since they can damage the retina if allowed to shine directly into the eye. There is also the danger of the reflected orders (the grating always produces reflected orders as well as the ones I measure) being looked at since they will be shining back into the room, where other people may be working. One solution is to wear dark protective goggles, however, since the room will be darkened to make the dots more visible (and to reduce the interference - albeit negligible - between the laser and ambient light) wearing dark goggles would have the same effect as looking through two polaroid screens at right angles to each other I will therefore merely be careful to not look directly at the reflections or the laser. I will also warn any other people who are in the room at the time. Observations Diffraction gratings are used for measuring wavelengths accurately and to produce spectra. (They have also replaced the prism in much modern spectroscopy). Their usefulness arises from the fact that they give very sharp spectra, most of the incident light being concentrated in certain directions. As can be seen in the diagram above, the more slits are added the more pronounced the peaks become, with a fine grating as will be used in this experiment one only gets a few dots over a large area. A typical pattern for white light shone through a fine grating is shown here. The central bright band is W hite but on either side of it are bands of colour, called first order spectra, second order spectra, and so on. Each spectrum consists of a series of adjacent images of the filament formed by the constituent colours of white light. These are similar to those given by a prism but instead have the R ed light deviated more than the V iolet. This is because in prisms the light is dispersed . not diffracted as in diffraction gratings. In prisms the light with the lowest wavelength (Violet) will have the greatest path change since it is the speed of travel which is reduced. With diffraction the path deviation depends on the required path difference between a bright band (constructive interference) and the next, and since short wavelengths have a shorter required path difference they are deviated less. It follows therefore that in diffraction the spectra will have the reverse direction. Note that the dispersion increases with order. This is discussed in the errors section. Basic Concepts Waves come in several flavours. Progressive or Travelling waves consist of a disturbance moving from a source to surrounding places as a result of which energy is transferred from one point to another. Progressive waves have several properties which can be used to describe them. The wavelength of a wave ( l ) is the distance between two of its crests (measured in metres). The frequency of a wave ( f ) is the number of crests which pass a fixed point in the period of one second (the unit of frequency is the Hertz. abbreviation Hz ). The speed of a wave ( c ) is a measure of the distance of a wave which passes a fixed point every second (units: ms -1 ). For electromagnetic radiation, c has the value 299792459.0ms -1 (plusmn8). This is commonly known as the speed of light. but applies to all electromagnetic radiation (such as radio waves, microwaves, infrared, ultraviolet light and gamma rays). The variables c. F. l are related by the following equation. Waves can also be described by their amplitude. which defines the maximum displacement. Transverse waves have their direction of propagation perpendicular to the direction associated with their disturbance. Examples of transverse waves are the waves seen on vibrating string and electromagnetic radiation. Longitudinal waves are made of a continuous variation of compression of the medium in which they travel, their direction of travel is the same as their apparent direction of oscillation. Points of low pressure are called rarefactions. The canonical example of a longitudinal wave is sound. The polarity of a transverse wave is the direction in which the oscillations occur. Light from a laser is completely polarised in that all the transmitted photons oscillate in the same direction. For obvious reasons, longitudinal waves do not have a polarity (they can only oscillate in one direction, that of travel). A pair of coherent waves have the same wavelength, speed, and polarity. Coherency is a prerequisite for interference . Interference is an effect which is seen when two (or more) waves cross paths. Interference does not affect the waves themselves, merely the effect the waves have on the surroundings. Diffraction is a side-effect of interference. Standing waves are not discussed here. Suppose plane waves of monochromatic light of wavelength l fall on a transmission grating in which the slit separation (also called the grating spacing) is d. Consider wavelets coming from corresponding points A and B on two successive slits and traveling at an angle q to the direction of the incident beam. The path difference AC between the wavelets is d sin q. as it is for all pairs of wavelets from other corresponding points in these two slits and in all pairs of slits in the grating. Whenever light from all the slits has a path difference of an whole number of wavelengths, then there will be reinforcement of the diffracted wavelets and you will see a dot. This occurs when where n is an integer giving the order of the spectrum, and the dot will be seen in the direction q for each value of n. For non-integer values of n the light does not reinforce, and no light can be seen. (Note. This is not exactly the equation I used. Please read the Equations section for more details). Monochromatic light is used for accuracy since with white light the entire spectrum can be seen and it is more difficult to know where and what to measure. It is also important that coherent light be used since electromagnetic radiation which is not coherent does not interfere and would therefore not generate a pattern. Using a laser guarantees that the light is coherent (that is to say, of equal wavelength, amplitude and polarity). Another, less reliable, method is to use a single slit before the grating. The single slit acts as a point source of coherent light. Grating Manufacture Diffraction Gratings are made by ruling many parallel, equidistant and equally sized lines either on glass or polished metal with a diamond point. Glass is used for transmission gratings (the lines, which scatter the incident light, and are more or less opaque while the gaps between them let the light through and act as slits). Glass gratings are very expensive and thus cheaper plastic models are now available. Metal is used in reflection gratings. In these, the lines are again opaque but the unruled parts reflect rather than letting the light through. This type has the advantage that radiation absorbed by transmission grating material can be studied and if it is ruled on a concave spherical surface it focuses the radiation as well as diffracting it and so no lenses are needed. Fine and coarse gratings A coarse grating forms many more orders of spectra, closer together, than a fine grating. For this reason, using finer gratings results in more accurate measurements of l (the wavelength). The finest commonly available grating size (certainly at my school) is 300 lines per mm. A laser (which stands for Light Amplification by the Stimulated Emission of Radiation) normally consists of a long narrow tube with a fully reflective mirror at one end and a partially reflective mirror at the other. Because the size of a laser is greater than the diameter of a single photon, the beam is also larger than a single photon. This is the reason for the dot, and is why it is impossible not to have a margin of error. Lasers basically operate by absorbing non-coherent radiation from, for example, a xenon arc lamp and re-emitting some of this energy in the form of a coherent, monochromatic beam of light of great intensity. Depending on the material used to produce the laser action, the resulting beam may either be pulsed (as in the solid-state ruby laser) or continuous (as in the helium-neon gas laser). We are going to use a helium-neon gas laser. A continuous beam provides much smaller output powers than the peak values attained during pulse operation. When in an electromagnetic field, atoms of a material may absorb and emit photons, and thermal equilibrium is reached when as many photons per second are absorbed as emitted. In this situation, there are far more atoms in the ground state (energy E 0 ) than in excited states (energies E 1 . E 2 . and so on) and such a distribution is called a normal population. In certain materials, it is possible to get an inversion of this population using a technique known as optical pumping. The atoms are first optically excited, for example by using light focused from a xenon arc lamp, to the energy state E 2 . Almost immediately they decay or re-emit energy and reach the state E 1 . The latter is a metastable state (i.e. decay from such a state is more delayed) and so an accumulation of atoms in this state occurs giving a population inversion. This is just what is required for laser action. If a photon of energy (E 1 - E 2 ) is now introduced into to the system, the excited atoms are stimulated to return to the ground state by emitting photons of precisely this energy (E 1 - E 2 ). Since all emitted photons are in phase, the resulting beam of light is not only monochromatic but also very coherent and extremely intense. Amplification may be increased by using mirrors (or silvered surfaces of the crystal in the solid-state laser) at the ends of the material. The photons thus suffer multiple reflections within the system stimulating the emission of more and more photons during their passage. A very powerful and narrow beam of light eventually emerges through a section at one end which is only partially silvered. The wavelength I am expecting is in the range of 3.5times10 -7 m to 7.5times10 -7 m (visible light). It should be near the larger side of the value (between 6.0times10 -7 m and 7.5times10 -7 m, hopefully), since this is a red laser. This will rather depend on the accuracy of the measurements I did not find any value printed on the laser, nor could I find any of the related literature. My values come from previous work on the electromagnetic spectrum and are generally recognized in the scientific community as the range of wavelengths of visible light. D 1.847m (177 0.005m) d (1300)times10 -3 m (no error was printed on the grating, so I will assume it was perfect, thus 177 0) Diffraction Grating Results Below are given the results, as collected. In this table, negative and positive values for n represent the left hand side and right hand side of the central bright respectively. The wavelength can also be calculated directly from the data: By plotting quot n divide d quot on the x axis and quotsin (tan -1 ( x n divide D ))quot on the y axis, I get the gradient as l. which is what I want (this is a simple rearrangement of the equation given in the equations section below, to get it into the form y m x c form). The attached graph plots the data in this fashion. I get l 6.3times10 -7 m, plusmn 0.127times10 -7 m. Note that this is within my predicated range. The main sources of error are the distance between the laser and the wall, and the size of the dots. The reason for the dots is given above, in the Theory section. There is also a further enlargement of the dots, due to attenuation as it passes through the air. This experiment would have been more accurate if executed in a vacuum. The dots on the extreme edges were also larger than they needed to be since the light is spread out - it is hitting the surface (the wall) at an angle. This is a concept similar to that of the sun having a lesser heating effect on the earth nearer the poles than at the equator. If you examine the graph closely you will notice that there are no error bars on the horizontal axis. This is because there is no error in n. and I am assuming there is no error in the grating spacing d . The maximum and minimum gradients on the line were very close together. My biggest value for the gradient was 6.335times10 -7 m and my smallest was 6.208times10 -7 m. This makes my error plusmn 0.127times10 -7 m. I did not draw the two best fit gradients on the graph, since that would not have been accurate enough. I used the full accuracy of the computer to calculate the error. The error is very small, showing both that the technique was appropriate and that the experiment was well carried out. Note how I used The measurements indicate that the gauze had a separation of about 8times10 -5 m, or 0.08mm. (Note - I have not evaluated d in the x and y directions separately since this gauze was - supposedly - symmetric). The data also indicates various problems that were present, in that the pattern wasnt exactly symmetric. Depending on the requirements of the factory, the piece could either be discarded and recycled, or passed onwards either towards the packaging department or straight into the next step of manufacture. This set of readings were done on a different workbench, and so in this case D was actually 2.14m. The calculation is quite simple, and is as follows: n l d sin (tan -1 ( x n divide D )) This indicates that it is quite possible to use this sort of technique as a kind of quality control. The equipment can be easily automated, the calculation requires no special considerations, and the limits can be easily set (for example, a system could be configured whereby deviation of more than 1 from the norm results in automatic recycling). Further research, such as into exactly why the textiles didnt generate patterns, would be nice. Also, if an automated system was built, the laser need not contend itself with merely the visible part of the spectrum, since detectors could be made for any form of light. In fact, light need not even be a limit - electron diffraction may be more suitable. These are all things which companies may want to examine in designing or commissioning this sort of equipment. If you have problems with thetas looking like qs, see my comment on my academic page. Text last updated in May 1998. Document last updated in October 1998.
Apakah-forex-profit-kena pajak
Optimalisasi-of-trading-systems-and-portfolios